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一.選擇填空,將正確答案的標(biāo)號(hào)填入括號(hào)內(nèi)。(每空2分例:Re數(shù)小于2000的管內(nèi)流動(dòng)是(層流 。的測(cè)量值。
Dp反映的應(yīng)是置于(氣球)上的氣壓計(jì)D進(jìn)行流體微分能量衡算時(shí),若采用隨動(dòng)坐標(biāo),可得到的結(jié)論是流體的(動(dòng)能、位能變化為零。小雷諾數(shù)蠕動(dòng)流求解中( 慣性力)作用無(wú)關(guān)緊要,可以忽略。小直徑粒子自由沉降時(shí),粒子所受流體總曳力中(以表面曳力為主。du2依據(jù)普蘭特混合長(zhǎng)理論,湍流附加應(yīng)力可按(l2 )式計(jì)算。
uf0.142
max
dy12可知,隨雷諾數(shù)增加,摩擦1ubf(趨于恒定。采用數(shù)值解求解一維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題時(shí)(絕熱ntn
。n1屬于(。A組分通過(guò)靜止的B組分穩(wěn)態(tài)單向擴(kuò)散時(shí),兩組份的分子擴(kuò)散通量的關(guān)系應(yīng)該是:(J J 。A B若流體與固體壁面之間發(fā)生對(duì)流傳質(zhì)時(shí),溶質(zhì)從壁面進(jìn)入流體將導(dǎo)致流動(dòng)邊界層厚度(增大 )(每空2分例:Re2000(正)(正通過(guò)雷諾轉(zhuǎn)換可知時(shí)均速度滿足連續(xù)方程(正)Bi(正Pr1(正)依據(jù)希格比(Higbie)溶質(zhì)滲透模型,溶質(zhì)進(jìn)入旋渦依賴不穩(wěn)態(tài)擴(kuò)散。(正)粘性是指流體受到剪切作用時(shí)抵抗變形的能力,其原因是(流體分子間存在吸引力。
i
j
k”的物理意義可以突然理解為計(jì)算質(zhì)量通量的(散度。
x y z描述流體運(yùn)功隨體導(dǎo)數(shù)中局部導(dǎo)數(shù)項(xiàng) 表示出了流場(chǎng)的(不確定)性。分析流體微元運(yùn)動(dòng)時(shí),在直角坐標(biāo)x-yz角速度z
正比于特征量(uy ux 。x y(1:2(rii
。固體內(nèi)發(fā)生非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)時(shí),若固體內(nèi)部存在明顯溫度梯度,則可斷定傳熱畢渥準(zhǔn)數(shù)Bi的數(shù)值(大于等于)0.1。8.依據(jù)普蘭特混合長(zhǎng)理論,湍流傳熱時(shí),渦流熱擴(kuò)散系數(shù) 可表示h( l2du。h dy終趨于穩(wěn)定)利用雷諾類(lèi)似求解湍流傳質(zhì)問(wèn)題的前提是假定(Sc1。(每空2分)例:Re數(shù)小于2000的管內(nèi)流動(dòng)是層流(正)3(正4(正)7.采用數(shù)值法求解一維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題時(shí),若取
k,x2
2 而得到某邊界節(jié)點(diǎn)溫度方程為t' n
n1
c ,則該邊界必為絕熱邊界。(正)0若定義彼克列(PecletPe
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