第2講-非均勻電場氣隙的擊穿

會計學(xué)1第2講-非均勻電場氣隙的擊穿2湯森德放電理論和流注理論的推導(dǎo)和分析是在均勻電場中進行的，但這兩種理論并不局限在均勻電場。S<0.26cm時，按湯森進行，否則按流注。不均勻電場，分為稍不均勻電場和極不均勻電場，稍不均勻電場大部分，按流注機理進行，即不均勻電場幾乎全是按流注機理進行。極不均勻電場的分析電極采用棒—棒、棒—板。稍不均勻一般指球狀電極。第1頁/共14頁3一、極不均勻電場中的放電過程（短間隙）1.非自持放電階段當棒具有正極性時棒極附近電場強度大，產(chǎn)生電子崩，崩頭的電子進入棒極，崩尾的正空間電荷積聚在棒的前方，由于正電荷的作用，減少了緊貼棒極附近的電場，而加強了前方的電場。造成棒極附近難以造成流注，使得自持放電、即電暈放電難以形成；而前方卻容易產(chǎn)生新的電子崩。第2頁/共14頁4當棒具有負極性時電子崩中電子離開強電場區(qū)后，不再引起電離，正離子逐漸向棒極運動，在棒極附近出現(xiàn)了比較集中的正空間電荷，使電場畸變棒極附近的電場得到增強，因而自待放電條件就易于得到滿足、易于轉(zhuǎn)入流注而形成電暈放電；前方的電場削弱使得前方產(chǎn)生電子崩的幾率減小。第3頁/共14頁5當棒具有正極性時由于前方電場加強產(chǎn)生新電子崩，其電子向正棒移動時要經(jīng)過電場減弱后的正電荷區(qū)，形成等離子通道；其尾部的正離子構(gòu)成等離子通道前方的的正電荷區(qū)，于是在等離子通道前方與正電荷區(qū)之間又形成弱電場區(qū)，以及正電荷區(qū)前方的強電場區(qū)。

（曲線3）上述過程持續(xù)進行，移促進等離子通道進一步發(fā)展，逐漸向板極推進2.流注發(fā)展階段第4頁/共14頁6棒極的強電場區(qū)產(chǎn)生大量的電子崩，匯入圍繞棒極的正空間電荷，由于此處的電場強度大，等離子體形成困難，電子跑出正電荷區(qū)，消失在間隙中。（曲線2）升高電壓待前方電場足夠強后，發(fā)展新電子崩，其正電荷密度增大，棒極附近的強電場區(qū)產(chǎn)生的大量電子，與其混合，混合密度越大，導(dǎo)電性越好，電場下降，達到一定程度時，等離子體形成（曲線3），相當于棒極板極推進。當棒具有負極性時第5頁/共14頁7當?shù)入x子通道向板極推進時（不論正負，只是正極推進容易，負極推進困難），由于通道的電壓降，前方的電場越來越弱，深入間隙一段距離后，就停止不前了，形成電暈放電或刷狀放電，電壓越高，等離子通道越長。外電壓足夠高時，等離子通道逼近板極，電場逐步升高，導(dǎo)致放電加劇，形成正反饋，從而導(dǎo)致間隙完全擊穿

極性效應(yīng)正棒電暈起始電壓高，擊穿電壓低負棒電暈起始電壓低，擊穿電壓高3.放電及極性效應(yīng)第6頁/共14頁8二、極不均勻電場中的放電過程（長間隙）1．先導(dǎo)放電1）由于場強逐漸減弱，放電停頓。2）空間電荷匯入等離子區(qū)，向根部流動，造成根部熱游離。3）熱游離的根部電導(dǎo)加大，相當于電阻更小的等離子通道電極代替了原通道的一部分。在頭部引起又一次放電過程。第7頁/共14頁9特點流注根部溫度升高熱電離過程先導(dǎo)通道電離加強，更為明亮電導(dǎo)增大軸向場強更低發(fā)展速度更快長空氣間隙的平均擊穿場強遠低于短間隙第8頁/共14頁102．主放電當先導(dǎo)通道頭部極為接近板極時，間隙場強可達極大數(shù)值，引起強烈的電離，間隙中出現(xiàn)離子濃度遠大于先導(dǎo)通道的等離子體新出現(xiàn)的通道大致具有極板的電位，在它與先導(dǎo)通道交界處保持極高的電場強度，繼續(xù)引起強烈的電離高場強區(qū)（強電離區(qū)）迅速向陽極傳播，強電離通道也迅速向前推進，這就是主放電過程。

１——主放電通道２——主放電和先導(dǎo)通道的交界區(qū)３——先導(dǎo)通道第9頁/共14頁11長短間隙放電過程的對比分析均為等離子通道向棒極推進，均在推進到板極附近時由于電場增大的因素導(dǎo)致放電發(fā)展加速；長間隙時，由于根部的熱電離使得等離子體的密度增大，因而導(dǎo)致放電的二次發(fā)展，短間隙不足以產(chǎn)生根部的熱電離；長間隙時產(chǎn)生的高密度等離子通道（先導(dǎo)）使得通道接近板及時的電場增大十分顯著，從而發(fā)生強場電離（主放電），而短間隙時，由于通道的電阻大，壓減大，接近板極時的前方電場不足以引起強場電離，只是使流注發(fā)展加速，在貫穿電極后，電導(dǎo)電流才足以引起熱電離，發(fā)展成電弧。第10頁/共14頁12三、電暈電暈放電現(xiàn)象

電離區(qū)的放電過程造成。咝咝的聲音，臭氧的氣味，回路電流明顯增加(絕對值仍很小)，可以測量到能量損失脈沖現(xiàn)象

(a)時間刻度T=125s(b)0.7A電暈電流平均值(c)2A電暈電流平均值第11頁/共14頁13電暈起始電壓和電暈起始場強電暈是一種自持放電形式，起始電壓在原理上可由自持放電條件求得

對工程實踐有重要意義不利影響：能量損失；放電脈沖引起的高頻電磁波干擾；化學(xué)反應(yīng)引