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第3章 標量衍射的角譜理論3.1光波的數(shù)學描述（根據(jù)麥氐理論滿足波動方程） 從普遍意義上講，光場分布應該用矢量場來描述。在有些情況下，把光場作為標量場來討論是允許的。1 衍射孔徑比波長大 2 觀察點離衍射孔較遠13.1.1光振動的復振幅和亥姆霍茲方程 用標量函數(shù)表示P點坐標(x, y, z）,t 時刻的單色振動，可寫作用復指數(shù)形式描述時，有由于我們是研究同一時刻的光場分布，故時間因子可以省略。23.1.2球面波的復振幅表示 點光源發(fā)出的光波是球面波，球面波的等相面是一組同心球面，各點的振幅與該點到球心的距離成反比。當直角坐標的原點與球面中心重合時，球面波可以寫作其中r是坐標為(x,y,z）點的矢徑，處的振幅值 ,它正比于點光源的振幅。對于發(fā)散球面波k與r方向一致 ,對于會聚球面波，k與r方向相反，3所以：球面波的復振幅1,4當點光源不在原點， 發(fā)散球面波發(fā)散球面波會聚球面波1,53.1.3 平面波的復振幅表示 平面波的特點是等相面是平面，在各向同性媒質(zhì)中，等相面與傳播方向垂直，在平面波光場中，各點振幅為常數(shù)，在確定的直角坐標中，若平面波傳播方向的單位矢量k的方向余弦為則平面波可以表示為其中 k是波矢量 r表示坐標為（x，y，z）點的矢徑， 則6顯然平面波的復振幅可表示為 73.1.4 平面波的空間頻率XYZZxy傳播方向在XZ平面內(nèi)的平面波

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