強(qiáng)耦合QGP的徑向分布函數(shù)

液態(tài)QGP的相互作用勢(shì)與徑向分布函數(shù)報(bào)告人：劉繪暨南大學(xué)物理系2008.4南京1劉繪暨南大學(xué)物理系工作背景STARcollaboration,PRL89(2002)132301：理論上有何證據(jù)？短程有序結(jié)構(gòu)－徑向分布函數(shù)理想流體：低粘滯，大的關(guān)聯(lián)長度/強(qiáng)度……相對(duì)論重離子碰撞實(shí)驗(yàn)與格點(diǎn)QCDLatticeresult,hep-lat/0011006v1液態(tài)2008.4南京2劉繪暨南大學(xué)物理系徑向分布函數(shù)玻恩近似下的粒子間的靜態(tài)勢(shì)靜態(tài)勢(shì)的行為取決于被積函數(shù)分母的解析性質(zhì)，即極化張量的具體形式。徑向分布函數(shù)（radialdistributionfunction，RDF）：相距r同時(shí)發(fā)現(xiàn)兩個(gè)粒子的幾率。這里的勢(shì)能是計(jì)入多體影響后的相互作用重求和！2008.4南京3劉繪暨南大學(xué)物理系典型物態(tài)的RDF固態(tài)：長程有序氣態(tài)：完全無序液態(tài)：短程有序?2008.4南京4劉繪暨南大學(xué)物理系勢(shì)的一般形式靜態(tài)勢(shì)的一般形式如果在復(fù)平面內(nèi)存在極點(diǎn)（qi

,qr）振蕩勢(shì)的一般形式qi≠0,qr＝0Debye屏蔽勢(shì)；qi＝qr＝0庫侖勢(shì)qi,qr≠0振蕩衰減勢(shì)2008.4南京5劉繪暨南大學(xué)物理系色散關(guān)系色散關(guān)系的定義由介電函數(shù)的零點(diǎn)定義的頻率－動(dòng)量關(guān)系不同物理?xiàng)l件下色散關(guān)系的特點(diǎn)硬熱圈（極高溫），qr＝0Debye屏蔽真空（零溫），qr＝qi＝0

自由粒子單圈色散關(guān)系的臨界截止點(diǎn)HTLoneloopfreeparticle2008.4南京6劉繪暨南大學(xué)物理系QCDQCD的極化方式2008.4南京7劉繪暨南大學(xué)物理系QCD的徑向分布函數(shù)相互作用勢(shì)RDF用數(shù)值計(jì)算方法可找到介電函數(shù)非平庸的零點(diǎn)，即圍道積分的極點(diǎn)。相互作用勢(shì)和RDF具有明顯的衰減振蕩行為：液態(tài)的標(biāo)志性特征！2008.4南京8劉繪暨南大學(xué)物理系色荷振蕩代表點(diǎn)粒子周圍的色荷分布泊松方程屏蔽色荷也具有振蕩特征！2008.4南京9劉繪暨南大學(xué)物理系sQGP中的束縛態(tài)幺正極限！低粘滯，強(qiáng)動(dòng)力學(xué)耦合，大散射截面Shuryak,etal.2008.4南京10劉繪暨南大學(xué)物理系束縛態(tài)的描述實(shí)現(xiàn)束縛態(tài)圖像的一種理論模型QCD+sQCD：規(guī)范場與費(fèi)米子耦合＋規(guī)范場與標(biāo)量束縛態(tài)的耦合束縛態(tài)不是點(diǎn)粒子，有結(jié)構(gòu)單極形狀因子2008.4南京11劉繪暨南大學(xué)物理系束縛態(tài)效應(yīng)束縛態(tài)的存在使相互作用勢(shì)和徑向分布函數(shù)的峰向小距離的方向移動(dòng)，且寬度變窄。有束縛態(tài)的sQGP更象液體！相互作用勢(shì)RDFQCDQCD+sQCDQCDQCD+sQCD2008.4南京12劉繪暨南大學(xué)物理系小結(jié)指出在完全單圈重求和水平下，相互作用勢(shì)具有振蕩衰減的一般形式，并比較了HTL和單圈的色散關(guān)系，指出單圈水平下阻尼區(qū)的頻率截止點(diǎn)是導(dǎo)致振蕩的原因。利用完全單圈自能計(jì)算QGP中的靜態(tài)勢(shì)和徑向分布函數(shù)，指出他們具有明顯的振蕩行為，“短程有序”，QGP具有液態(tài)特征。用QCD+sQCD模型描述有束縛態(tài)