三種時(shí)深速公式

1、第四章   地震剖面的形成第一節(jié)    各種速度的概念及其相互關(guān)系    地震波的速度是地震勘探中最重要的一個(gè)參數(shù)。用地震勘探方法研究地下地質(zhì)構(gòu)造形態(tài)時(shí)，基本公式是  t，H是界面的深度；V是地震波的平均速度；t是地震波從地面   垂直向下到界面再返回地面的旅行時(shí)。從這一基本關(guān)系式中可以看到速度參數(shù)V的重要性。    具體地說(shuō)，在資料處理和解釋的過(guò)程中，速度資料在許多環(huán)節(jié)都是一個(gè)重要參數(shù)。例如：在進(jìn)行動(dòng)校正時(shí)，要有疊加速度資料；進(jìn)行偏移疊加時(shí)，要有偏移疊加

2、速度。時(shí)深轉(zhuǎn)換時(shí)，要有平均速度資料。通過(guò)速度譜分析，獲得疊加速度，進(jìn)而求取均方根速度、層速度。為層位對(duì)比、巖性研究提供了新的途徑和資料。但是我們很難精確測(cè)定它的數(shù)值。因?yàn)閲?yán)格說(shuō)來(lái)，即使在同一種巖層中的各個(gè)不同位置或沿不同的方向，地震波的傳播速度都是不同的，也就是說(shuō)速度是一個(gè)場(chǎng)，可用函數(shù)(x、y、z)表示。但是在實(shí)際生產(chǎn)工作中，不可能真正精確確定這種函數(shù)關(guān)系。而只能根據(jù)當(dāng)時(shí)生產(chǎn)工作的需要和地震勘探方法技術(shù)所能達(dá)到的水平，對(duì)極其復(fù)雜的實(shí)際情況作種種簡(jiǎn)化，建立各種簡(jiǎn)化介質(zhì)模型，從而提取速度參數(shù)。在資料處理和解釋過(guò)程中不同的情況下需要不同的速度資料。本節(jié)討論各種速度概念，就是根據(jù)對(duì)介質(zhì)的不同簡(jiǎn)化，或者

3、是用途的不同等引出來(lái)的。必須明確，每種速度概念都有它的意義、引入的原因、計(jì)算或測(cè)定的方法以及使用范圍等。并且地震勘探中的各種速度概念是隨著地震勘探本身方法技術(shù)的發(fā)展而出現(xiàn)、變化和被淘汰的。一、各種速度的概念    1. 真速度是無(wú)限小體積巖石所固有的性質(zhì)，波以該速度走過(guò)無(wú)限小體積的巖石，其定義可用微分式                      &

4、#160; ()    表示，它是真正反映巖性的一種速度。由于地下地質(zhì)情況復(fù)雜，真速度的分布相當(dāng)復(fù)雜。一般來(lái)說(shuō)，它是空間坐標(biāo)的函數(shù)，在縱橫向上都有變化。因此，要精確測(cè)量它的值目前難以做到， 必須作不同形式的簡(jiǎn)化，這就引出了一系列的速度概念。     從數(shù)學(xué)上說(shuō)簡(jiǎn)化的方式主要是取平均；從物理上說(shuō)是取等效層，即用均勻介質(zhì)去等效非均勻介質(zhì)。一般而言，巖性的縱向變化比橫向變化大，故主要取縱向上的平均。    2. 層速度   按照地層巖石物性將地下介質(zhì)分成若干個(gè)厚

5、度在幾十米以上的地震層，并認(rèn)為地下介質(zhì)由若干個(gè)平行的地震層所組成，此時(shí)，將每一個(gè)地震層看作為一種均勻介質(zhì)，取其中各分層真速度的平均就是層速度，它接近于其中包含的大量薄平行層的真速度，層速度可由地震測(cè)井求得它與地層巖性密切相關(guān)。有時(shí)，也將薄層的層速度稱為間隔速度，用聲波測(cè)井求取。它與巖性關(guān)系更密切。     3平均速度V    我們把平均速度定義為：“一組水平層狀介質(zhì)中某一界面以上介質(zhì)的平均速度就是地震波垂直穿過(guò)該界面以上各層的總厚度與總的傳播時(shí)間之比”。n層水平層狀介質(zhì)的平均速度是     &#

6、160;          ()式中hi，Vi分別是每一層的厚度和速度。   再?gòu)牧硪粋€(gè)角度來(lái)討論平均速度的含義。設(shè)有圖所示的水平層狀介質(zhì)。在O點(diǎn)激發(fā)，在S點(diǎn)接收，并假定波按最短路程傳播，即當(dāng)?shù)卣鸩◤腛入射到第n層的P點(diǎn)時(shí)，OP是直線；O是O相對(duì)于Rn界面的虛震源，OPS也是一條直線。所以O(shè)POP，波走過(guò)的總路程相當(dāng)于O，射線的入射角為。如果我們把平均速度定義為“在水平層狀介質(zhì)中，波沿直線傳播所走過(guò)的總路程與所需總時(shí)間之比”，那么就有圖4.1.1水平層狀介質(zhì)的平均速度 

7、60;                ()式中l(wèi)n是波在每層中走過(guò)的路程長(zhǎng)度；tl1、tl2t ln是波在每層中傳播的時(shí)間。從圖可看出                   因而，得到       &#

8、160;                 按照這樣的定義導(dǎo)出的公式()與(4.1.2)一樣。由此可見(jiàn)平均速度也可以這樣定義。這里要注意，地震波傳播時(shí)真正遵循的是“沿最小時(shí)間路程傳播”，在非均勻介質(zhì)(如層狀介質(zhì))中，最小時(shí)間路程將是折線而不是直線，可見(jiàn)我們這樣引入平均速度時(shí)所作的“地震波沿最短路程直線傳播”的假設(shè)就是一種對(duì)實(shí)際介質(zhì)結(jié)構(gòu)的近似簡(jiǎn)化。   4. 均方根速度VR    我們知道，地震波的傳

9、播遵從“沿所需時(shí)間最短的路程”這一原理，即費(fèi)馬原理。在均勻介質(zhì)中，所需時(shí)間最短的路程是直線。因而均勻介質(zhì)，水平界面情況下反射波的時(shí)距曲線是一條雙曲線，即            ()   式中h是界面的深度；t是雙程垂直反射時(shí)間；x是接收點(diǎn)與激發(fā)點(diǎn)距離；t是在x處接收到反射波的時(shí)間。這個(gè)式子的意義在于，如果一條時(shí)距曲線的方程可以寫(xiě)成這樣的形式，就表示波是以常速傳播的。并且波速的數(shù)值就等于式中x2項(xiàng)的分母的平方根。下面在引入幾個(gè)速度概念時(shí)都按這個(gè)思路，先把有關(guān)的方程化為

10、()的形式，又從x2項(xiàng)的分母中找出引入的速度概念?，F(xiàn)在根據(jù)實(shí)際的介質(zhì)結(jié)構(gòu)情況，提出這樣的問(wèn)題：如果有一水平界面，覆蓋介質(zhì)是不均勻的(如覆蓋層是連續(xù)介質(zhì)或水平層狀介質(zhì)，當(dāng)然，不管介質(zhì)結(jié)構(gòu)如何，地震波總是遵從費(fèi)馬原理傳播的)。那么這種情況下的反射波時(shí)距曲線的表達(dá)式將如何?它還是不是一條雙曲線?如果不是的話，能否在一定條件下，近似地把它看成雙曲線?正確地解決這些問(wèn)題有很大實(shí)際意義的，因?yàn)樵谏a(chǎn)工作中進(jìn)行動(dòng)校正時(shí)，不管介質(zhì)是否均勻，我們都是采用雙曲線公式計(jì)算動(dòng)校正量，也即把反射波時(shí)距曲線總是看成雙曲線。通過(guò)下面的討論將會(huì)看到，這樣做是有誤差的。均方根速度的概念就是在討論這些問(wèn)題的過(guò)程當(dāng)中，在把不是雙曲

11、線關(guān)系的時(shí)距方程簡(jiǎn)化為雙曲線關(guān)系時(shí)要引入的一個(gè)速度概念。下面先以水平層狀介質(zhì)為例，按照上面談到的問(wèn)題和思路進(jìn)行具體討論、計(jì)算，導(dǎo)出均方根速度的概念。設(shè)有圖所示的水平層狀介質(zhì)。在O點(diǎn)激發(fā)，在S點(diǎn)接收到的第n層底面的反射波傳播時(shí)間為相應(yīng)的炮檢距為(4.1.7)    ()就是水平層狀介質(zhì)反射波時(shí)距曲線的參數(shù)方程(參數(shù)是i)。通常為了方便要把它們改為以射線參數(shù)P表示的方程。因?yàn)楦鶕?jù)透射定律，有圖水平層狀介質(zhì)的均方根速度所以有：式中ti是波在第i層介質(zhì)中沿垂直界面的方向雙程傳播的時(shí)間。()和(4.1.9)仍是用參數(shù)“P”表示的多層水平層狀介質(zhì)反射波時(shí)距曲線參數(shù)方程。

12、60;     如果不加任何限制，不作任何簡(jiǎn)化，則多層水平層狀介質(zhì)反射波時(shí)距曲線方程就只能表示成這種參數(shù)方程的形式，而不能寫(xiě)成簡(jiǎn)單的tf(x)的顯函數(shù)的形式。在文獻(xiàn)13中，從數(shù)學(xué)上對(duì)水平界面時(shí)距曲線方程的性質(zhì)進(jìn)行了研究，得出了對(duì)地震勘探很有意義的結(jié)論。這結(jié)論是：對(duì)n層水平層狀介質(zhì)，當(dāng)()時(shí)，()與(4.1.9)可以形式地展成x2的冪級(jí)數(shù)                  

13、60;         ()這里Vm是n層中最大的層速度。很明顯，當(dāng)只取()中的第一項(xiàng)，可得，它與均勻介質(zhì)情況下水平界面反射波時(shí)距曲線形式一樣。最后在一定條件下，略去x以上的高次項(xiàng)可得如下形式的方程：()把()式與(4.1.5)式比較可知，VR相當(dāng)于均勻介質(zhì)情況下的波速，文獻(xiàn)8中展成級(jí)數(shù)后得到               ()稱為n層水平層狀介質(zhì)的均方根速度。 

14、60;  因此，可以定義均方根速度為：把水平層狀介質(zhì)情況下的反射波時(shí)距曲線近似當(dāng)作雙曲線，求出的速度就是這一水平層狀介質(zhì)的均方根速度。關(guān)于它的數(shù)學(xué)推導(dǎo)和連續(xù)介質(zhì)情況下的均方根速度，請(qǐng)參閱有關(guān)文獻(xiàn)。5. 等效速度V在上一章已經(jīng)推導(dǎo)出傾斜界面、均勻覆蓋介質(zhì)情況下的共中心點(diǎn)時(shí)距曲線方程                   式中V是介質(zhì)的速度；h是共中心點(diǎn)處界面的法線深度；是界面傾角。上式還改寫(xiě)為  &#

15、160;    ()式中如果引入符號(hào)V()則()式可寫(xiě)成均勻介質(zhì)水平界面情況下一樣的形式，即     () V叫做傾斜界面均勻介質(zhì)情況下的等效速度。疊加速度求取動(dòng)畫(huà)演示 第三章的最后曾提到，傾斜界面情況下的共中心點(diǎn)道集的疊加效果存在兩個(gè)問(wèn)題，即反射點(diǎn)分散和動(dòng)校正不準(zhǔn)確。()式表明，用V代替V，傾斜界面共中心點(diǎn)時(shí)距曲線就可以變成水平界面形式的共反射點(diǎn)時(shí)距曲線，也就是說(shuō)，用V按水平界面動(dòng)校正公式，對(duì)傾斜界面的共中心點(diǎn)道集進(jìn)行動(dòng)校正，可以取得很好的疊加效果，沒(méi)有剩余時(shí)差。但不應(yīng)忘記，從地質(zhì)效果來(lái)說(shuō)，反射點(diǎn)分散的問(wèn)題，并沒(méi)

16、有解決，這個(gè)問(wèn)題只有用偏移疊加才能妥善解決。 6疊加速度V 從上面的討論可以知道，在一般情況下，(包括水平界面均勻介質(zhì)、傾斜界面均勻介質(zhì)、覆蓋層為層狀介質(zhì)或連續(xù)介質(zhì)等)，都可將共中心點(diǎn)反射波時(shí)距曲線看作雙曲線，用一個(gè)共同的式子來(lái)表示：                            ()   

17、 式中V為疊加速度對(duì)于不同的介質(zhì)結(jié)構(gòu)它就有更具體的意義，例如對(duì)傾斜界面均勻介質(zhì)V就是，對(duì)水平層狀介質(zhì)V就是，等等。疊加速度V的含義也可以從另一個(gè)角度來(lái)理解。在實(shí)際的地震資料處理工作中，我們是通過(guò)計(jì)算速度譜來(lái)求取疊加速度的(下面將要介紹)。即對(duì)一組共反射點(diǎn)道集上的某個(gè)同相軸，利用雙曲線公式選用一系列不同速度Vi計(jì)算各道的動(dòng)校正量，對(duì)道集內(nèi)各道進(jìn)行動(dòng)校正；當(dāng)取某一個(gè)Vi能把同相軸校成水平直線(將得到最好的疊加效果)時(shí)，則這個(gè)Vi就是這條同相軸對(duì)應(yīng)的反射波的疊加速度。對(duì)傾斜界面、均勻覆蓋介質(zhì)的情況，疊加速度就等于等效速度。即/cos。這里是界面的視傾角。   如果進(jìn)行觀測(cè)的炮檢線

18、是沿著方位角為的方向(方位角定義為測(cè)線與界面傾向方向之間的夾角)。見(jiàn)圖。那么，界面沿此方向的視傾角滿足關(guān)系式：所以沿此方向的疊加速度V是構(gòu)造(a)水平單層(b)傾斜單層)傾斜非平面多層用疊代射線追蹤問(wèn)題圖4.1.3不同介質(zhì)結(jié)構(gòu)速度的意義圖4.1.4推導(dǎo)三維疊加速度橢圓的幾何關(guān)系          ()     在二維地震勘探中，炮檢線都沿同一條直測(cè)線分布，同一共中心點(diǎn)道集中各道的炮檢線方向是一致的，也即各道的疊加速度是相同的。但在三維地震勘探中，有時(shí)一個(gè)共中心點(diǎn)道集

19、各道的炮檢線不是沿一條直線，而是分布在一個(gè)平面上，有不同的方位角，對(duì)應(yīng)的界面視傾角也就不同，這就導(dǎo)致一個(gè)三維共中心點(diǎn)道集中各道進(jìn)行動(dòng)校正時(shí)要用不同的疊加速度。這就是在三維地震中求取疊加速度時(shí)與二維情況相比顯著不同之處，也是三維地震更為更雜的原因。下面討論在地面上一點(diǎn)沿各個(gè)方向疊加速度是如何變化的。    從()和(4.1.18)式可以看出VVV，若軸界面傾向方向?yàn)閤軸方向，取走向方向?yàn)閥軸方向，則V在x軸和y軸上的分量V(x)和V(y)可表示為      ()(4.1.20)由(4.1.19)和(4.1.20)式可

20、導(dǎo)出              ()     這就是三維疊加速度橢圓公式。沿界面走向方向是橢圓的短軸方向，此方向疊加速度最小，等于波速V。沿界面圖三維疊加速度橢圓示意圖傾向方向是橢圓的長(zhǎng)軸方向，沿此方向疊加速度最大等于見(jiàn)圖。   對(duì)三維地震資料進(jìn)行動(dòng)校正時(shí)，首先要作出疊加速度橢圓。目前已提出并試驗(yàn)了一些具體做法。關(guān)于三維地震資料處理已超出本課程的范圍，在此不作具體介紹。二、各種速度之間的關(guān)系  上面談了各種

21、速度的概念，在本節(jié)通過(guò)對(duì)各種速度的相互比較，來(lái)進(jìn)一步闡述它們的相互關(guān)系及應(yīng)用范圍，以加深我們對(duì)各種速度概念的認(rèn)識(shí)。1.平均速度與均方根速度的比較   平均速度和均方根速度都是對(duì)介質(zhì)模型作了不同的簡(jiǎn)化，引入不同的假設(shè)后導(dǎo)出的速度概念，為了比較它們之間的差別和精度，最好先找出一個(gè)更精確的速度值作為標(biāo)準(zhǔn)，射線平均速度是最準(zhǔn)確地速度，可以用它作為標(biāo)準(zhǔn)。   射線平均速度的概念在上面引入的種種速度概念有一個(gè)共同的特點(diǎn)，都是把不均勻的介質(zhì)簡(jiǎn)化為具有某種“假想速度”的均勻介質(zhì)。于是地震波在這種假想均勻介質(zhì)中沿不同方向的傳播速度就都是一樣的了。顯然這是一種很粗略的近似。

22、實(shí)際上，當(dāng)?shù)卣鸩ㄔ诜蔷鶆蚪橘|(zhì)中傳播時(shí)，沿不同的射線路徑有不同的傳播速度，我們不妨把它叫做射線速度。在沿射線的每一個(gè)點(diǎn)上速度也可能不一樣，要把這種細(xì)致情況弄清楚,在實(shí)際工作中是不可能的。但是我們可以采用比較細(xì)致，但又是可以實(shí)際計(jì)算的方法，為此可以引入射線平均速度的概念，即把地震波沿某一條射線傳播所走的總路程長(zhǎng)度除以所需的時(shí)間叫做波沿這條射線的射線平均速度。顯然，射線平均速度對(duì)每條射線都不一樣。因此它既是地震波沿射線旅行時(shí)的函數(shù)(或是接收點(diǎn)的炮檢距的函數(shù))。也是射線的出射角o(或射線參數(shù))的函數(shù)。根據(jù)這個(gè)定義可以寫(xiě)出射線平均速度的公式。在水平層狀介質(zhì)情況下()在連續(xù)介質(zhì)情況下() 

23、60;  當(dāng)V(z)的具體函數(shù)關(guān)系已知時(shí)，就可以得到V(P，t)或V(，t0)的具體公式，例如，當(dāng)V(z)(z)時(shí)，就推導(dǎo)出()射線平均速度比上面談到的平均速度、均方根速度等都更精確地描述了波在介質(zhì)中傳播的情況。下面分析各種速度的精確度時(shí)可以用它作為一個(gè)比較的標(biāo)準(zhǔn)。此外，在數(shù)字處理中討論偏移疊加速度時(shí)，也要用到射線平均速度的概念。下面通過(guò)例子來(lái)說(shuō)明，以射線平均速度為標(biāo)準(zhǔn)，分析比較平均速度和均方根速度的特點(diǎn)?？纯丛谑裁礂l件下，哪一種速度概念反映實(shí)際情況比較精確，進(jìn)而總結(jié)出各種速度的應(yīng)用范圍，并給出一些定量的結(jié)果。設(shè)一組由三個(gè)水平均勻?qū)咏M成的層狀介質(zhì)模型，各層參數(shù)如圖4.1.6所示?，F(xiàn)在

24、分別計(jì)算R界面以上介質(zhì)的平均速度和均方根速度，計(jì)算分別以入射角1、2、等入射到R1界面，向下傳播，然后在R3發(fā)生反射和各條射線的射線平均速度。平均速度VaV：由()式，有均方根速度V：由()式，有圖計(jì)算層狀介質(zhì)的射線平均速度示意圖射線平均速度的計(jì)算比較麻煩一些，由(4.1.23)式，有當(dāng)10°時(shí)，由圖4.1.6可以看出這條射線向下入射到界面時(shí)在三層介質(zhì)中每一層的傳播路程長(zhǎng)度l、l、l分別是地震波沿這條射線傳播的時(shí)間是：所以射線平均速度這條射線從界面反射，返回到地面在S點(diǎn)出射，炮檢距OS等于x1x21000tg10°1000tg16°421000tg20°

25、01684米照上述方法，可以計(jì)算出以不同角度入射到R界面各條射線的射線平均速度，計(jì)算結(jié)果如下：110°  a4310米/秒     x11684米220°   a24420米/秒     x23977米325°      a4560米/秒    x6080米427° a=4670米/秒 x47570米529°30a5160米/秒

26、      x15458米630°   a5450米/秒  x27025米    從上面計(jì)算出的這些數(shù)據(jù)，可以得出幾點(diǎn)認(rèn)識(shí)：    1) 當(dāng)介質(zhì)不均勻時(shí)，如在圖所示的這個(gè)簡(jiǎn)單模型，地震波沿不同射線傳播的速度是不同的。當(dāng)然，嚴(yán)格地說(shuō)，在一條射線的各段，速度也是不同的(連續(xù)介質(zhì)時(shí)，則在射線上的每一點(diǎn)速度都不同)。對(duì)同一介質(zhì)結(jié)構(gòu)，炮檢距越大，射線平均速度也越大，并在炮檢距逐漸增大時(shí)，射線平均速度趨近于剖面中速度最高的層的速度。這種情況與費(fèi)馬原理是符合的

27、，因?yàn)椴▊鞑ヒ貢r(shí)間最小的路徑，因此必然在高速層中多走一些路程，炮檢距越大，這一特點(diǎn)越明顯。     2) 平均速度與均方根速度都是把層狀介質(zhì)看成某種假想的均勻介質(zhì)，因此對(duì)某一種介質(zhì)結(jié)構(gòu)，只有一個(gè)平均速度和一個(gè)均方根速度。而在(1)中已指出，地震波在同一種介質(zhì)結(jié)構(gòu)中，沿不同射線傳播，速度是不同的。這說(shuō)明了用同一速度對(duì)道集中各道作動(dòng)校正，嚴(yán)格說(shuō)來(lái)，是肯定不能完全校正準(zhǔn)確的。這種誤差隨炮檢距增大而增大。    3) 在這個(gè)例子中，計(jì)算出的結(jié)果是：   VaV（米秒）VR（米秒）    如果

28、在圖()的模型中，三個(gè)層的厚度不變，但速度分別改為米秒，米秒，米秒。則可算得aV米秒，和米秒，仍是av。并且由于這后一種情況中三個(gè)層速度差異比前一種情況的小，因此av與的差別也小一些。     從這個(gè)例子中我們可以看到平均速度一定小于或等于均方根速度，理論上也可以證明。我們對(duì)連續(xù)介質(zhì)的情況進(jìn)行證明，這樣書(shū)寫(xiě)比較方便也更有一般性。設(shè)在連續(xù)介質(zhì)情況下，速度是傳播時(shí)間t的函數(shù)V(t)。根據(jù)平均速度的定義有              

29、     ()T是單程垂直傳播時(shí)間。又根據(jù)均方根速度的定義，有                          ()    根據(jù)許瓦茲(Schwarz)不等式有()現(xiàn)在取f(t)1，g(t)V(t)(顯然，這兩個(gè)函數(shù)都是非負(fù)的函4) 根據(jù)對(duì)圖4.1.6模型的計(jì)算，得出平均速度、

30、均方根速度、射線速度三者之間有圖4.1.7示意表示的關(guān)系。從圖4.1.7上可以看出，x0時(shí)，射線平均速度與平均速度相等，而均方根速度與射線平均速度有差別。平均速度、均方根速度和射線平均速度的比較可見(jiàn)在x0時(shí)，平均速度比均方根速度精度高。隨著x的增加；平均速度與射線平均速度的差別越來(lái)越大；而均方根速度則與射線平均速度逐漸接近，在某一x處，兩者相等，然后兩者差別也逐漸增大?？梢?jiàn)在炮檢距為某一數(shù)值附近(這個(gè)例子是在x米附近)均方根速度精度較高。但是當(dāng)x很大時(shí)，均方根速度的誤差也將很大。當(dāng)x時(shí)射線平均速度曲線是以最高速層的速度曲線(平行于x軸的直線)作為漸近線。對(duì)各種模型都可以得到類似的關(guān)系。對(duì)圖4.

31、1.6的R界面，按多層介質(zhì)計(jì)算出的時(shí)距曲線以及用VV，V分別計(jì)算出的時(shí)距曲線示意地表示在圖4.1.8，從這個(gè)圖上我們也可得到VavVR的結(jié)論?，F(xiàn)在，我們?cè)購(gòu)牧硪粋€(gè)角度說(shuō)明平均速度和均方根速度的意義。由平均速度的公式(4.1.2)可以看到某一層以上的平均速度，就是地震波垂直穿過(guò)該層以上的總地層厚度與總傳播時(shí)間之比。在這組地層中每一小層波速是不同的，我們用一個(gè)假想速度(平均速度)來(lái)代替各小層的速度，使層狀介質(zhì)轉(zhuǎn)化為理想的均勻介質(zhì)。而這個(gè)假想速度平均速度，并不是各小層速度的線性平均，而是按各小層速度Vi對(duì)垂直旅行時(shí)加權(quán)平均。并且，實(shí)際上波在各小層中垂直旅行時(shí)間一般是不相等的，所以在平均速度中，垂直旅

32、行時(shí)間大的層的速度就對(duì)平均速度影響大，小的就影響小。均方根速度的公式見(jiàn)(4.1.13)從這個(gè)式子可見(jiàn)，均方根速度是沿著回聲反射行程的介質(zhì)速度對(duì)時(shí)間取均方根值。如同一般均方值一樣，大數(shù)影響大，在均方根速度中，速度高的影響大些，并且均方根速度近似地考慮了層狀介質(zhì)中地震射線的偏折效應(yīng)。    均方根速度與平均速度相比各有優(yōu)點(diǎn)與缺點(diǎn)。平均速度能較好描述炮距為零(垂直入射和反射)的情況，所以設(shè)計(jì)井深，進(jìn)行時(shí)深轉(zhuǎn)換時(shí)要用它。但它“只管一點(diǎn)，不及其余”，對(duì)其它射線來(lái)說(shuō)它就很不準(zhǔn)確了。均方根速度考慮了射線通過(guò)界面透射時(shí)發(fā)生的偏折，對(duì)炮檢距為零的射線它不如平均速度準(zhǔn)確；但隨著炮檢距增大，它就比較準(zhǔn)確了；可是炮檢距過(guò)大時(shí)，它的精度也要降低?？偟膩?lái)說(shuō)，它畢競(jìng)可代表大多數(shù)。    圖界面按多層介質(zhì)計(jì)算出的時(shí)距曲線以及用Vav，VR分別計(jì)算出的時(shí)距曲線示意圖應(yīng)當(dāng)想到，同一個(gè)反射點(diǎn)道集中各道是不同炮點(diǎn)和不同檢波點(diǎn)的記錄，射線路徑皆不相同，理論上各道的動(dòng)校正速度應(yīng)該各不相同，但目前在實(shí)際工作中，由于方法和計(jì)算工作量的限制仍很難考慮。也許將來(lái)會(huì)找到解決這個(gè)問(wèn)題的切實(shí)可行的辦法。