非平衡系統(tǒng)超越完備過(guò)程的全拓展狹義相對(duì)論基礎(chǔ)-

1、非平衡系統(tǒng)超越完備過(guò)程的全拓展狹義相對(duì)論基礎(chǔ)李宗誠(chéng)蘇州大學(xué)交叉科學(xué)研究室(籌 215000lzc5851521cn. com摘 要 本文將主要導(dǎo)入并分析非平衡系統(tǒng)的超越完備過(guò)程;,t w P c 和非理想 性超越完備過(guò)程;,t w P c 。;,t w P c 過(guò)程涉及兩個(gè)方面:一方面是超越 運(yùn)動(dòng)過(guò)程,另一方面是超越發(fā)展過(guò)程;,t c v P ;,t W P ;,t w P c 過(guò)程 涉及另外兩個(gè)方面:一方面是非慣性超越運(yùn)動(dòng)過(guò)程,另一方面是非線 ;,t c v P 性非平衡性超越發(fā)展過(guò)程;,t W P 。關(guān)鍵詞 非平衡態(tài)超越完備系統(tǒng),全拓展狹義相對(duì)論物理,超越完備群1.引 言在文1 15 建立

2、非線性非平衡態(tài)量子場(chǎng)交叉分析物理基礎(chǔ)上,文16 主要從物質(zhì)的基本類(lèi)完備過(guò)程方面建立全拓展狹義相對(duì)論基本理論。文17 28 建立的交叉分析物理和超越完備量子結(jié)點(diǎn)物理可推廣應(yīng)用于量子場(chǎng)。本文試圖進(jìn)一步全面拓展狹義相對(duì)論基礎(chǔ)。本文及后續(xù)文將主要導(dǎo)入并分析非平衡系統(tǒng)的超越完備過(guò)程;,t w P c 和非理想性超越完備過(guò)程;,t w P c 。;,t w P c 過(guò)程涉及兩個(gè)方面:一方面是文1 16 已導(dǎo)入的超越運(yùn)動(dòng)過(guò)程,另一方面是文1 16 已導(dǎo)入的超越發(fā)展過(guò)程;,t c v P ;,t W P ;,t w P c 過(guò)程涉及另外兩個(gè)方面:一方面是文1 16 已導(dǎo)入的非慣性超越運(yùn)動(dòng)過(guò)程,另一方面是文1

3、16 已導(dǎo)入的非線性非平衡性超越發(fā)展過(guò)程;,t c v P ;,t W P 。對(duì)于任意兩個(gè)伴隨自身線性非平衡性發(fā)展過(guò)程和整體慣性運(yùn)動(dòng)過(guò)程;t P L ;t v P 的類(lèi)完備系統(tǒng);,t v P ,我們可以在基本變換(類(lèi)完備群L 和超越變換(超越完備群,L 之間建立新的相對(duì)性假設(shè);在非線性平衡性完備信息量子的極限時(shí)變率和非線性非平衡性完備信息量子的極限時(shí)變率之間建立新的不變性假設(shè),從而使得時(shí)空不僅與系統(tǒng)的基本完備過(guò)程c w ,;,t w P c 相聯(lián)系,而且進(jìn)一步與系統(tǒng)的超越完備過(guò)程;,t w P c 相聯(lián)系。本文的主要研究對(duì)象仍然是由文17 28 引入的“自身處于線性非平衡性穩(wěn)定發(fā)展過(guò)程而整體處

4、于慣性穩(wěn)定運(yùn)動(dòng)過(guò)程的系統(tǒng)”、“自身處于線性非平衡性穩(wěn)定發(fā)展過(guò)程而整體處于慣性不穩(wěn)定運(yùn)動(dòng)過(guò)程的系統(tǒng)”以及“自身處于線性非平衡性不穩(wěn)定發(fā)展過(guò)程而整體處于慣性穩(wěn)定運(yùn)動(dòng)過(guò)程的系統(tǒng)”和“自身處于線性非平衡性不穩(wěn)定發(fā)展過(guò)程而整體處于慣性不穩(wěn)定運(yùn)動(dòng)過(guò)程的系統(tǒng)”。換言之,本文的主要研究對(duì)象是對(duì)于由整體慣性超越運(yùn)動(dòng),SN IS S ,SN INS S ,NSN IS S ,NSN INS S ;t c v P 和線性非平衡性超越發(fā)展;,t W P L 共同形成的超越完備系統(tǒng)過(guò)程;,t w P c 。我們可以將本文對(duì)于系統(tǒng)超越完備過(guò)程;,t w P c 提出的相對(duì)性假設(shè)簡(jiǎn)稱(chēng)為超越完備相對(duì)性假設(shè),將本文對(duì)于完備信息

5、量子極限時(shí)變率和提出的臨界逼近假設(shè)簡(jiǎn)稱(chēng)為超越完備臨界性假設(shè)。在這兩個(gè)基本假設(shè)之下,通過(guò)系統(tǒng)超越完備過(guò)程的變換式,我們可以揭示系統(tǒng)超越完備過(guò)程中的復(fù)雜時(shí)空行為。c w c w , 2.非平衡系統(tǒng)超越完備過(guò)程及其時(shí)空坐標(biāo)系和基本變換在自然領(lǐng)域,非平衡系統(tǒng)的超越完備過(guò)程;,t w P c 包括兩個(gè)基本方面:一方面是非平衡系統(tǒng)以非線性非平衡性演變光子的類(lèi)運(yùn)動(dòng)速度為極限的超越運(yùn)動(dòng)過(guò)程;另一方面是非平衡系統(tǒng)以非線性非平衡性完備信息量子的極大時(shí)變率c W 為極限的類(lèi)發(fā)展過(guò)程。前者可簡(jiǎn)稱(chēng)為超越運(yùn)動(dòng)過(guò)程,記作;后者可簡(jiǎn)稱(chēng)為超越發(fā)展過(guò)程,記作;,t c v P ;,t W P 。對(duì)于非平衡系統(tǒng)的超越完備過(guò)程,需要

6、進(jìn)一步全面拓展力學(xué)基礎(chǔ)。進(jìn)一步全面拓展力學(xué)基礎(chǔ),一方面,應(yīng)當(dāng)在慣性超越運(yùn)動(dòng)系統(tǒng)的力學(xué)中將時(shí)空關(guān)系同物質(zhì)的外部超越運(yùn)動(dòng)過(guò)程密切聯(lián)系起來(lái);另一方面,應(yīng)當(dāng)在非平衡性超越發(fā)展系統(tǒng)的力學(xué)中將時(shí)空關(guān)系同物質(zhì)的自身超越發(fā)展過(guò)程;,t c v P ;,t W P 密切聯(lián)系起來(lái)。在交叉分析領(lǐng)域,“事件”不僅指物質(zhì)的整體運(yùn)動(dòng)過(guò)程和整體超越運(yùn)動(dòng)過(guò)程,而且指物質(zhì)的自身發(fā)展過(guò)程和自身超越發(fā)展過(guò)程。在非平衡系統(tǒng)的超越運(yùn)動(dòng)過(guò)程中,非線性非平衡性光子系統(tǒng)的類(lèi)運(yùn)動(dòng)速度既是對(duì)經(jīng)典物理光速c 的超越,又是對(duì)所有運(yùn)動(dòng)速度v 的臨界限制;而在非平衡系統(tǒng)的超越發(fā)展過(guò)程c ;,t W P 中,非線性非平衡性信息熵的極限變化速率W 既是對(duì)線

7、性非平衡性信息熵的極限變化速率W 的超越,又是對(duì)所有發(fā)展速率的臨界限制。將這兩方面結(jié)合起來(lái),我們可得出這樣一個(gè)基本推斷:在非平衡系統(tǒng)的超越完備過(guò)程;,t w P c 中,非線性非平衡性完備信息量子的極限時(shí)變率既是對(duì)線性非平衡性完備信息量子的極限時(shí)變率的超越,又是對(duì)所有完備速率的臨界限制。c w ,c w 在新型時(shí)間-空間中,我們可以將本章前面導(dǎo)入的一系列極限時(shí)變率關(guān)系作出如下歸納: (I 在類(lèi)運(yùn)動(dòng)時(shí)空中,將線性非平衡性完備信息量子的極限時(shí)變率和線性非平衡性信息熵的極限變化速率(t v x R ,c w W 結(jié)合起來(lái),可確定線性非平衡性演變光子系統(tǒng)的類(lèi)運(yùn)動(dòng)速度c ,并有如下關(guān)系:(cWw c w

8、 W w c c c cc =, (1 (II 在類(lèi)發(fā)展時(shí)空中,將線性非平衡性完備信息量子的極限時(shí)變率和線性非平衡性演變光子系統(tǒng)的類(lèi)運(yùn)動(dòng)速度c 結(jié)合起來(lái),可確定線性非平衡性信息熵的極限時(shí)變率(t R ,c w W ,并有如下關(guān)系:(cWcw W w c w W W c cc =, (2 (III 在類(lèi)完備時(shí)空(t u R ,中,將線性非平衡性演變光子系統(tǒng)的類(lèi)運(yùn)動(dòng)速度c 和線性非平衡性信息熵的極限時(shí)變率W 結(jié)合起來(lái),可確定線性非平衡性完備信息量子的極限時(shí)變率,并有如下關(guān)系:c w (WwW c w cW c w w c c c c +=, (3 (IV 在超越運(yùn)動(dòng)時(shí)空中,將非線性非平衡性完備信息

9、量子的極限時(shí)變率和非線性非平衡性信息熵的極限變化速率(t v x R ,c w ,W 結(jié)合起來(lái),可確定非線性非平衡性演變光子系統(tǒng)的類(lèi)運(yùn)動(dòng)速度,并有如下關(guān)系:c (W c W w c w W w c c c cc =, (4 (V 在超越發(fā)展時(shí)空(t R ,中,將非線性非平衡性完備信息量子的極限時(shí)變率c w ,和非線性非平衡性演變光子系統(tǒng)的類(lèi)運(yùn)動(dòng)速度結(jié)合起來(lái),可確定非線性非平衡性信息熵的極限時(shí)變率c W ,并有如下關(guān)系:(c W c w W w c w W W c cc =, (5 (VI 在超越完備時(shí)空(t u R ,中,將非線性非平衡性演變光子系統(tǒng)的類(lèi)運(yùn)動(dòng)速度和非線性非平衡性信息熵的極限時(shí)變

10、率c W 結(jié)合起來(lái),可確定非線性非平衡性完備信息量子的極限時(shí)變率,并有如下關(guān)系:c w , (W w W c w c W c w w c c c c +=, (6 在交叉分析空間(,;r u D 中,我們可以將文1 16 的一系列新型坐標(biāo)系作出歸納: (I 與非平衡系統(tǒng)的類(lèi)運(yùn)動(dòng)過(guò)程相聯(lián)系的時(shí)空坐標(biāo)系,可稱(chēng)之為類(lèi)運(yùn)動(dòng)時(shí)空坐標(biāo)系,記作或;t v P X x (II 與非平衡系統(tǒng)的類(lèi)發(fā)展過(guò)程相聯(lián)系的時(shí)空坐標(biāo)系,可稱(chēng)之為類(lèi)發(fā)展時(shí)空坐標(biāo)系,記作;t P X 或;x (III 與非平衡系統(tǒng)的類(lèi)完備過(guò)程;t P 相聯(lián)系的時(shí)空坐標(biāo)系,可稱(chēng)之為類(lèi)完備時(shí)空坐標(biāo)系,記作X 或x ; (IV 與非平衡系統(tǒng)的超越運(yùn)動(dòng)過(guò)

11、程相聯(lián)系的時(shí)空坐標(biāo)系,可稱(chēng)之為超越運(yùn)動(dòng)時(shí)空坐標(biāo)系,記作或;,t c v P ,X ,x (V 與非平衡系統(tǒng)的超越發(fā)展過(guò)程;,t W P 相聯(lián)系的時(shí)空坐標(biāo)系,可稱(chēng)之為超越發(fā)展時(shí)空坐標(biāo)系,記作X 或; x (VI 與非平衡系統(tǒng)的超越完備過(guò)程;,t w P c 相聯(lián)系的時(shí)空坐標(biāo)系,可稱(chēng)之為超越完備時(shí)空坐標(biāo)系,記作,X 或,x 。 這里應(yīng)有如下關(guān)系:(x x x d x x x d dx xx X X :,=, (x x dx x x x d x d x x X X =:, (xx x d x x dx x d x x X X :,+=, (x x x d x x x d dx x x X X :,=

12、, (,:,x x x d x x x d x d x x X X =, (x x x d x x dx x d x x X X :,+=。 我們可以在建立類(lèi)完備時(shí)空坐標(biāo)系x 的基礎(chǔ)上建立超越完備時(shí)空坐標(biāo)系,x 。類(lèi)完備時(shí)空坐標(biāo)系x 可看作是類(lèi)運(yùn)動(dòng)時(shí)空坐標(biāo)系與類(lèi)發(fā)展時(shí)空坐標(biāo)系的交叉,而超越完備時(shí)空坐標(biāo)系x x ,x 可看作是超越運(yùn)動(dòng)時(shí)空系與超越發(fā)展時(shí)空坐標(biāo)系的交叉。,x x 現(xiàn)將文1 16 建立的一系列基本變換歸納如下:(I 由一個(gè)類(lèi)運(yùn)動(dòng)時(shí)空坐標(biāo)系到另一個(gè)類(lèi)運(yùn)動(dòng)時(shí)空坐標(biāo)系的變換為類(lèi)運(yùn)動(dòng)坐標(biāo)基本變換,這種變換具有如下形式:x x , (7 a x x +=式中和是常數(shù),且(c 為經(jīng)典物理光速。a

13、 1=c (II 由一個(gè)類(lèi)發(fā)展時(shí)空坐標(biāo)系到另一個(gè)類(lèi)發(fā)展時(shí)空坐標(biāo)系的變換為類(lèi)發(fā)展坐標(biāo)基本變換,這種變換具有如下形式:x x , (8 b +=式中和是常數(shù),且b 1=W (W 為平衡態(tài)信息熵的極限時(shí)變率。(III 由一個(gè)類(lèi)完備時(shí)空坐標(biāo)系x 到另一個(gè)類(lèi)完備時(shí)空坐標(biāo)系x 的變換為類(lèi)完備坐標(biāo)基本變換,這種變換具有如下形式:, (9 c u Vu +=式中和是常數(shù),且(為平衡性完備信息量子的極限時(shí)變率。c V1=c w c w (IV 由一個(gè)超越運(yùn)動(dòng)時(shí)空坐標(biāo)系到另一個(gè)超越運(yùn)動(dòng)時(shí)空坐標(biāo)系的變換為超越運(yùn)動(dòng)坐標(biāo)基本變換,這種變換具有如下形式:,x ,x , (10 a x x +=式中和是常數(shù),且(為非線性非

14、平衡性演變光子系統(tǒng)的類(lèi)運(yùn)動(dòng)速度。a 1=c c (V 由一個(gè)超越發(fā)展時(shí)空坐標(biāo)系x 到另一個(gè)超越發(fā)展時(shí)空坐標(biāo)系x 的變換為超越發(fā)展坐標(biāo)基本變換,這種變換具有如下形式:, (11 b +=式中和是常數(shù),且b 1=W (W 為非線性非平衡性信息熵的極限時(shí)變率。 (VI 由一個(gè)超越完備時(shí)空坐標(biāo)系,x 到另一個(gè)超越完備時(shí)空坐標(biāo)系,x 的變換為超越完備坐標(biāo)基本變換,這種變換具有如下形式:, (12 c u V u +=式中和是常數(shù),且(為非線性非平衡性完備信息量子的極限時(shí)變率。c V1,=c w c w , 3.關(guān)于非平衡系統(tǒng)超越完備時(shí)空關(guān)系的兩個(gè)基本假設(shè)現(xiàn)在,我們可以將文1 16 對(duì)于相對(duì)性所提出的一系

15、列假設(shè)作出進(jìn)一步歸納。(I 類(lèi)運(yùn)動(dòng)相對(duì)性可歸結(jié)為如下原理:自然定律對(duì)于類(lèi)運(yùn)動(dòng)基本變換群(一個(gè)特定的類(lèi)運(yùn)動(dòng)時(shí)空坐標(biāo)變換群是不變的。x x L :(II 類(lèi)發(fā)展相對(duì)性可歸結(jié)為如下原理:自然定律對(duì)于類(lèi)發(fā)展基本變換群x x L :(一個(gè)特定的類(lèi)發(fā)展時(shí)空坐標(biāo)變換群是不變的。(III 類(lèi)完備相對(duì)性可歸結(jié)為如下原理:自然定律對(duì)于類(lèi)完備基本變換群x x L :(一個(gè)特定的類(lèi)完備時(shí)空坐標(biāo)變換群是不變的。(IV 超越運(yùn)動(dòng)相對(duì)性可歸結(jié)為如下原理:自然定律對(duì)于超越運(yùn)動(dòng)基本變換群(一個(gè)特定的超越運(yùn)動(dòng)時(shí)空坐標(biāo)變換群是不變的。,:x x L (V 超越發(fā)展相對(duì)性可歸結(jié)為如下原理:自然定律對(duì)于超越發(fā)展基本變換群x x L :

16、(一個(gè)特定的超越發(fā)展時(shí)空坐標(biāo)變換群是不變的。 (VI 超越完備相對(duì)性可歸結(jié)為如下原理:自然定律對(duì)于超越完備基本變換群,:x x L (一個(gè)特定的超越完備時(shí)空坐標(biāo)變換群是不變的。此外,我們可以將文1 16 對(duì)于極限不變性所提出的一系列假設(shè)作出進(jìn)一步歸納。(I 類(lèi)運(yùn)動(dòng)相對(duì)性可歸結(jié)為如下原理:自然定律對(duì)于類(lèi)運(yùn)動(dòng)基本變換群(一個(gè)特定的類(lèi)運(yùn)動(dòng)時(shí)空坐標(biāo)變換群是不變的。x x L :(II 類(lèi)發(fā)展相對(duì)性可歸結(jié)為如下原理:自然定律對(duì)于類(lèi)發(fā)展基本變換群x x L :(一個(gè)特定的類(lèi)發(fā)展時(shí)空坐標(biāo)變換群是不變的。(III 類(lèi)完備相對(duì)性可歸結(jié)為如下原理:自然定律對(duì)于類(lèi)完備基本變換群x x L :(一個(gè)特定的類(lèi)完備時(shí)空坐

17、標(biāo)變換群是不變的。(IV 超越運(yùn)動(dòng)相對(duì)性可歸結(jié)為如下原理:自然定律對(duì)于超越運(yùn)動(dòng)基本變換群(一個(gè)特定的類(lèi)運(yùn)動(dòng)時(shí)空坐標(biāo)變換群是不變的。,:x x L (V 超越發(fā)展相對(duì)性可歸結(jié)為如下原理:自然定律對(duì)于超越發(fā)展基本變換群x x L :(一個(gè)特定的類(lèi)發(fā)展時(shí)空坐標(biāo)變換群是不變的。 (VI 超越完備相對(duì)性可歸結(jié)為如下原理:自然定律對(duì)于超越完備基本變換群,:x x L (一個(gè)特定的類(lèi)完備時(shí)空坐標(biāo)變換群是不變的?，F(xiàn)在,對(duì)于非平衡系統(tǒng)過(guò)程,我們可以建立兩個(gè)基本假設(shè),其內(nèi)容可概括如下:1. 基于交叉分析坐標(biāo)(,r u 而取作超越完備變換形式,:x x L 的物理定律對(duì)于由整體慣性超越運(yùn)動(dòng);,t c v P 和線性

18、非平衡性超越發(fā)展;,t W P L 共同形成的超越完備系統(tǒng)過(guò)程;,t w P c 保持不變。我們可將這一性質(zhì)稱(chēng)為非平衡系統(tǒng)的超越完備相對(duì)性。2. 基于交叉分析坐標(biāo)(,r u 的非平衡系統(tǒng)完備時(shí)變率/(dt du u=&以線性非平衡性完備信息量子的極限時(shí)變率為第一臨界逼近量,而以非線性非平衡性完備信息量子的極限時(shí)變率為第二臨界逼近量。我們可將這一性質(zhì)稱(chēng)為非平衡系統(tǒng)的超越完備臨界性。c w c w ,今后,這兩個(gè)假設(shè)可以提升為兩條基本原理,以作為進(jìn)一步全面拓展狹義相對(duì)論的基礎(chǔ)。 下面對(duì)這兩個(gè)基本假設(shè)作進(jìn)一步解釋和推論:將“慣性超越運(yùn)動(dòng)系統(tǒng);t c v P ”和“線性非平衡超越發(fā)展系統(tǒng);,t

19、 W P L ”結(jié)合起來(lái),可以建立基本超越完備系統(tǒng);,t w P c ,其中,基本完備時(shí)變率一方面與慣性運(yùn)動(dòng)的勻速度有關(guān)v ,另一方面與線性非平衡性發(fā)展的時(shí)變率L 有關(guān)。在全拓展狹義相對(duì)論中,假設(shè)超越完備時(shí)空具有4,R 的交叉流形結(jié)構(gòu)。假設(shè)在超越完備時(shí)空中存在一類(lèi)可稱(chēng)為基本超越完備過(guò)程的過(guò)程;,t w P c ,它一方面與系統(tǒng)的整體慣性運(yùn)動(dòng);t c v P 有關(guān),另一方面與系統(tǒng)的自身線性非平衡性發(fā)展;,t W P L 有關(guān)。進(jìn)一步假設(shè)基本超越完備過(guò)程的觀察者可以建立起交叉測(cè)量的剛性格子,在交叉格點(diǎn)上放置校準(zhǔn)了時(shí)鐘,在超越完備時(shí)空中每一個(gè)時(shí)間可由交叉格子坐標(biāo)和這一事件的時(shí)鐘讀數(shù)t 來(lái)標(biāo)志,由超越

20、完備時(shí)空向321,u u u 4,R 的這種交叉映射可稱(chēng)為基本超越完備坐標(biāo)系。由(23322221200,u uu uu uu u I += (13 所定義的兩個(gè)事件和u u 之間的基本超越完備時(shí)空間隔對(duì)所有基本超越坐標(biāo)系具有相同的數(shù)值,并因此可看作是超越完備時(shí)空內(nèi)稟性質(zhì)的表示。由方程 (13 ,我們可以用(baab du du =3,(14 去定義超越完備時(shí)空度規(guī),其中= diag ( 1, 1, 1, 1 ,是任何基本超越完備系統(tǒng)。由此而得到的張量場(chǎng)是與基本超越完備系的選擇無(wú)關(guān)的。 ab,ab,ku ab,在超越運(yùn)動(dòng)過(guò)程中,有。在第一臨界逼近量c 和第二臨界逼近量之間,非平衡系統(tǒng)的類(lèi)運(yùn)動(dòng)速

21、度v 一方面是對(duì)線性非平衡性演變光子的極限速度c 的超越,另一方面是對(duì)非線性非平衡性演變光子系統(tǒng)的極限速度的逼近。c v c <c c 在超越發(fā)展過(guò)程中,有W W <。在第一臨界逼近量W 和第二臨界逼近量W 之間,非平衡系統(tǒng)的類(lèi)發(fā)展速率一方面是對(duì)線性非平衡性信息熵的極限時(shí)變率W 的超越,另一方面是對(duì)非線性非平衡性信息熵的極限時(shí)變率W 的逼近。在超越完備過(guò)程中,有下列三種可能性存在: (a 當(dāng)c v <0,W W <時(shí),c c w w ,< (b 當(dāng)c v c <,W <0時(shí),c c w w ,< (c 當(dāng),c v c <W W <時(shí),

22、c c w w ,<。在第一臨界逼近量和第二臨界逼近量之間,非平衡系統(tǒng)的完備時(shí)變率一方面是對(duì)線性非平衡性完備信息量子的極限時(shí)變率的超越,另一方面是對(duì)非線性非平衡性完備信息量子的極限時(shí)變率的逼近。在超越運(yùn)動(dòng)過(guò)程中,事件B 可以用運(yùn)動(dòng)坐標(biāo)和時(shí)間表示,即。類(lèi)似地,事件A 表示為,事件,(1,1,1,z y x 1,t ,(1,1,1,1,t z y x B ,(0,0,0,0,t z y x A B 表示為。A 與B 之間若能以光子信號(hào)聯(lián)系,則滿足下列方程:,(2,2,2,2,t z y x B 。 0(20,1,220,1,20,1,20,1,=+t t c z z y y x x 類(lèi)似地,

23、B 與A 之間有0(22,0,222,0,22,0,22,0,=+t t c z z y y x x 。在超越發(fā)展過(guò)程中,事件B 可以用發(fā)展坐標(biāo)1,和時(shí)間表示,即1,t ,(1,1,t B 。類(lèi)似地,事件A 表示為,(0,0,t A ,事件B 表示為,(2,2,t B 。A 與B 之間若能以光子信息體系聯(lián)系,則滿足下列方程:0(20,1,220,1,=t t W 。 類(lèi)似地,B 與A 之間有0(22,0,222,0,=t t W 。在超越完備過(guò)程中,事件B 可以用坐標(biāo)和時(shí)間表示,即。類(lèi)似地,事件A 表示為,事件,(1,1,1,z y x u u u 1,t ,(1,1,1,1,t u u u B z y x ,(0,0,0,0,t u u u A z y x B 表示為。A 與B 之間若能以完備信息量子體系聯(lián)系,則滿足下列方程:,(2,2,2,2,t z y x B 。 0(20,1,2,20,1,20,1,20,1,=+t t w u u u u u u c z z y y x x 類(lèi)似地,B 與A 之間有0(22,0,2,22,0,22,0,22,0,=+t t w u u u u u u c z z y y x x 。在超越運(yùn)動(dòng)過(guò)程中,當(dāng)