電動(dòng)力學(xué)期末各章復(fù)習(xí)試題(選擇+填空)

1、第一章選擇題1 .方程Vx E = -cB/ct的建立主要依據(jù)哪一個(gè)實(shí)驗(yàn)定律（）A電荷守恒定律 B安培定律 C電磁感應(yīng)定律D庫(kù)侖定律2 .已知電極化強(qiáng)度尸二初藥+ 2尸+犯，則極化電荷密度為（）A. B.丁污 c. |r D.3 .若在某區(qū)域已知電位移矢量d=xe+ye,則該區(qū)域的電荷體密度為（）AP = -2&B.P = 2 C.P = 2 名 D.P = 24 .下面說(shuō)法正確的是（）A. 空間任一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)是由該點(diǎn)的電荷密度 必決定的；B. 空間任一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng) 怎的散度是由所有在場(chǎng)的電荷q決定的；C. 空間任一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng) 京的散度只與該點(diǎn)的電荷密度 ,有關(guān)；D.空間某點(diǎn)。二 ,則該點(diǎn)$1=口 ,

2、可見(jiàn)該點(diǎn)后也必為零.5 . B = nH 是（）A .普適的 B.僅適用于鐵磁性物質(zhì)C .僅適用于線性非鐵磁性物質(zhì)D.不適用于非鐵磁性物質(zhì)6、對(duì)任意介質(zhì)，下列方程一定正確的有（）-H 4A.極化強(qiáng)度矢量P = g 無(wú)）E B. 極化強(qiáng)度矢量P =/e B .一 一 .1 , WC.磁化強(qiáng)度矢量 H= MD.磁化強(qiáng)度矢量 M=（N-N0）HUo口 01 17、對(duì)于表達(dá)式（I）We=DEdv和（II ）雙=WPdv,下列說(shuō)法中正確的有2 2（ ）A.表達(dá)式I和II在任何電場(chǎng)情況下總是等價(jià)的B. I中的被積函數(shù)是電場(chǎng)能量密度，而 II中的被積函數(shù)則無(wú)此物理意義1C. 1中P的單位不是能量密度的單位2

3、D. I中的被積函數(shù)不代表電場(chǎng)的能量密度，而 II中的被積函數(shù)則有此物理意義8、對(duì)任意介質(zhì)，下列方程一定正確的有A.極化強(qiáng)度矢量 P = D-Z0E B.極化強(qiáng)度矢量P= e；EC.磁化強(qiáng)度矢量 M = 7mHD.1 ,磁化強(qiáng)度矢量M =(- 0 o)H. 09、一般情況下電磁場(chǎng)切向分量的邊值關(guān)系為：A： nD2-Di) = 0； nB2-B1)=0； B： ndD2-D1) =仃；nB2-B)=0 ；C： Fh(E2E1) = 0； nM(H2 H1) = 0； D: nx(E2 -E1 )=0； n(H2- H1 ) = a o10 .微分方程VX J+=0表明： ?tA:電磁場(chǎng)能量與電荷

4、系統(tǒng)的能量是守恒的；B :電荷是守恒的;C:電流密度矢量一定是有源的；D :電流密度矢量一定是無(wú)源的。11 .下列計(jì)算正確的是（）12 .以下說(shuō)法正確的是：（）1A. W =- d PV 只有作為靜電場(chǎng)總能量才有意義。2B. W =1 f PdV給出了能量密度21C. W =1（P平dV 對(duì)非靜電場(chǎng)同樣適用21 一. D. W=1PdV 僅適用于變化的電場(chǎng)221 42一中二。2、已知矢量 A和標(biāo)量耙則 x（*A） = 3 .在真空中，平面電磁波磁場(chǎng)B滿足的波動(dòng)方程為:4 .有導(dǎo)體存在時(shí)，麥克斯韋方程中磁場(chǎng)H旋度與電場(chǎng)強(qiáng)度E的關(guān)系為取+0rE+世ft5.介質(zhì)中束縛電荷是由于極化產(chǎn)生的電荷，體束縛

5、電荷密度和極化強(qiáng)度的關(guān)系6試寫出下式的值，其中 a為常矢量，r為矢徑。(a r)=7極化強(qiáng)度為P的電介質(zhì)中，極化電荷體密度p,極化電荷面密8.介質(zhì)中的電磁場(chǎng)可引入,在各向同性線性介質(zhì)中，有D =第二章1.已知空間只有面電荷分布仃（X）,則空間各點(diǎn)靜電場(chǎng)強(qiáng)度為 E(x)=4 二；0 VdV E(x)=4二；0二(x )r；-dS3r E(x)=4 二；0 LSdLr E(X) = 02 .一個(gè)不接地但帶有電荷Q0的導(dǎo)體球外有一個(gè)點(diǎn)電荷Q,當(dāng)采用鏡像法求解該問(wèn)題時(shí)需要設(shè)定幾個(gè)像電荷？無(wú)限多個(gè)3 .已知電勢(shì)X = xyz,則電場(chǎng)強(qiáng)度為（A. 一，b.ribE二一乃壽-&馬-歲4C. =*F+胡琢 D

6、七二一力薄十色一方5+（1一尸）/4 .以下說(shuō)法正確的是（A.B.C.1；：FV21二一SdV21 一, 二一 ：JdV2只有作為靜電場(chǎng)總能量才有意義。給出了能量密度對(duì)非靜電場(chǎng)同樣適用1D. W =- fPGdV 僅適用于變化的電場(chǎng)5 .電四級(jí)張量的獨(dú)立分量個(gè)數(shù)為（）A. 5 B. 6 C. 9 D.由體系的電荷分布而定。6 .球?qū)ΨQ電荷分布的體系是（）A.電中性的 B.電偶極矩不為零，電四級(jí)矩為零C.電偶極矩為零，電四級(jí)矩不為零D.各級(jí)電多極矩均為零7 .電像法的理論基礎(chǔ)是（）A.場(chǎng)方程的邊界條件B.麥克斯韋方程組C.唯一性定理D. 場(chǎng)的疊加原理8.半徑為R的接地導(dǎo)體球系統(tǒng)中放置一個(gè)距球心為

7、a的點(diǎn)電荷Q,其像電荷Q位于球心與點(diǎn)電荷Q的連線上，距球心為 b處。（）A.Q = RQ aR2b = aB.Q = RQaR2b -aC.Q =RQaR2 b = aD.Q =RQaR2 b = a9、用電荷分布和電勢(shì)表示出來(lái)的靜電場(chǎng)的總能量為:A： W =- J%P中 dV ;1 一 - 9C: W,：2dV2B:D:W =-1 一.W = PP dV。21、某電荷系統(tǒng)為：Q=Q,Q=2Q （0, a, a）,該系統(tǒng)的電偶極矩P；該系統(tǒng)電四極矩分量D13 =區(qū)域V內(nèi)給定自由電荷分布 P、仃，在V的邊界上給定 或 ,則V內(nèi)電場(chǎng)唯一確定。寫出電偶極矩A產(chǎn)生的電勢(shì)中叫=LmvL 上5T.吸源點(diǎn)到

8、場(chǎng)點(diǎn)的距離.4 JTE uR2 .3 .根據(jù)唯一性定理，當(dāng)有導(dǎo)體存在時(shí)，為確定電場(chǎng)，所需條件有兩類型：一類是給定,另一類是給定。4 .設(shè)某電荷系統(tǒng)由三個(gè)點(diǎn)電荷組成，電量分別為q, 2q, -q ,相應(yīng)的坐標(biāo)位置分別為 （a,a,0）,（0,a,0）,（0,0,-a）,則該系統(tǒng)的電偶極矩P為 ,逡偶極矩激發(fā)的電勢(shì)j為.5 .在靜電場(chǎng)中，電場(chǎng)強(qiáng)度E和電位邛之間的關(guān)系為 。電場(chǎng)強(qiáng)度沿任意一閉合曲線積分等于 。因此靜電場(chǎng)是 場(chǎng)。6 .介電常數(shù)分別為 el和e 2兩種絕緣介質(zhì)的分界面上不帶自由電荷時(shí)，分界面上電場(chǎng)線的曲折滿足 。7 .鏡象法用象電荷代替 ，象電荷與原電荷的場(chǎng)的疊加 應(yīng)滿足原來(lái)的 條件。8

9、 .將一理想導(dǎo)體置于靜電場(chǎng)中，導(dǎo)體內(nèi)部電場(chǎng)強(qiáng)度為 ,導(dǎo)體內(nèi)部各點(diǎn)電勢(shì) ,在導(dǎo)體表面，電場(chǎng)強(qiáng)度的方向與導(dǎo)體表面法向方向是 關(guān)系。9 .靜電場(chǎng)中 用電勢(shì) 伊表示的邊界條件是 倒仍和 。 第三章1、對(duì)于均勻磁場(chǎng)b = B0ex,描寫該場(chǎng)的矢量位人是（）A. Boxex；B. Byey； C. Bzey ； d.Byez2.已知磁場(chǎng)的矢勢(shì) A=x2yez ,則該磁場(chǎng)百為（）A.B - -x2ex 2xyeyb.B = x2ex 2xyey22C.B = x ex -2xyeyD.B - -x ex -2xyey3.以下四個(gè)矢量函數(shù)中，能表示磁感應(yīng)強(qiáng)度的矢量函數(shù)是（）A B = ex y ey xb.B

10、 = exx eyyC B =exx2 eyy2D.B exx2 - eyy21、矢勢(shì)A的物理意義是：o2 .在求解靜磁場(chǎng)問(wèn)題中，能用磁標(biāo)勢(shì)法的條件是 .3 .由B = 父A式引入的矢勢(shì) A的物理意義可用式 來(lái)表示4 .小區(qū)域電流體系激發(fā)的磁場(chǎng)矢勢(shì)多極展開(kāi)式中的第一項(xiàng) A0）=0,表示不存在 ,第二項(xiàng) A（1）=omx R/4兀R3相當(dāng)于處在原點(diǎn)處的的矢勢(shì).5 .恒定磁場(chǎng)強(qiáng)度為 H ,介質(zhì)磁導(dǎo)率為的介質(zhì)中，磁場(chǎng)的磁能密度為 。6.電荷系統(tǒng)單位體積所受電磁場(chǎng)作用的力密度為f =第四章1 .單色平面電磁波的電場(chǎng)表示式E = E0ei（kz巡），表示電場(chǎng)是 （）A.沿z軸正方向以速度 電傳播的行波k

11、C.沿x軸正方向以速度 W傳播的行波k2.導(dǎo)體中平面電磁波的電場(chǎng)表示式為C. E = E0 cos（ t 中）D.B.沿z軸負(fù)方向以速度過(guò)傳播的行波kD. 沿y軸正方向以速度 ?傳播的行波k）E _ Ep-xpi（x-t）0DeiE = E0 sin（ t +：；）3 .以下關(guān)于在導(dǎo)電介質(zhì)中傳播的電磁波的敘述中，正確的是（）A.不再是平面波；B .電場(chǎng)和磁場(chǎng)不同相位；C.振幅不變；D .電場(chǎng)和磁場(chǎng)的表達(dá)式相似。4 .在同一介質(zhì)中傳播的電磁波的相速度5 .A.相同 B.不同C.與電磁波的頻率有關(guān) D.以上說(shuō)法均不正確6 .以下說(shuō)法正確的是：（）A.平面電磁波的 E和B 一定同相B.平面電磁波中電

12、場(chǎng)能量一定等于磁場(chǎng)能量C.兩種電磁波的頻率相同，它們的波長(zhǎng)也一定相同D.以上三種說(shuō)法都不正確。7 .良導(dǎo)體的條件是 （）二 1 B. 1 C.二 1 D.saseo8、在矩形波導(dǎo)中傳播的 TE10波：A：在波導(dǎo)窄邊上白任何裂縫對(duì)TE10波傳播都沒(méi)影響;B:在波導(dǎo)窄邊上的任何裂縫對(duì) TE10波傳播都有影響;C:在波導(dǎo)窄邊上的任何縱向裂縫對(duì)TE10波傳播都沒(méi)影響；D：在波導(dǎo)窄邊上的任何橫向裂縫對(duì)TE10波傳播都沒(méi)影響；9、矩形諧振腔的本征頻率：A：只取決于與諧振腔材料的N和君；B：只取決于與諧振腔的邊長(zhǎng)；C:與諧振腔材料的 N、君及諧振腔的邊長(zhǎng)都無(wú)關(guān)；D：與諧振腔材料的 卜、君及諧振腔的邊長(zhǎng)都有關(guān)

13、。10.導(dǎo)體中平面電磁波的電場(chǎng)表示式為（）A. E = E0ei（ki）B,E= Exei（iC. E = E0 cos（ t ） D, E = E0 sin（ -t :）11.單色平面電磁波的電場(chǎng)表示式E=E0ei（kz期），表示電場(chǎng)是（）A.沿z軸正方向以速度,傳播的行波B.沿z軸負(fù)方向以速度 ?傳播的行波C.沿x軸正方向以速度 學(xué)傳播的彳f波D.沿y軸正方向以速度 盛傳播的行波1、良導(dǎo)體的條件是 ;單色平面電磁波在良導(dǎo)體中傳播時(shí),電場(chǎng) E ,磁感應(yīng)強(qiáng)度B的振幅將；E和B之間的相位關(guān)系為2、空氣填充的矩形波導(dǎo)的橫截面積尺寸為a Mb = 7cmM 3cm。則能傳播TE11模電磁波的截止波長(zhǎng)

14、為 ;而對(duì)TM3模的電磁波，則 。3.定態(tài)單色波（電場(chǎng)）的亥姆霍茲方程為： ,它的解必須滿足 的條件為：。4、電磁場(chǎng)的能量密度為 w=。5、電磁波在導(dǎo)電介質(zhì)中傳播時(shí)，導(dǎo)體內(nèi)的電荷密度P= 。6、有導(dǎo)體存在時(shí)，麥克斯韋方程中磁場(chǎng)H的旋度與電場(chǎng)強(qiáng)度 E的關(guān)系為。_7 .頻率為30GHz的微波，在0.7cm x 0.4cm的矩形波導(dǎo)管中能傳播波模為TE08 .寫出真空中電陲場(chǎng)的波動(dòng)方程Ju聲9 .在外電場(chǎng)作用下，介質(zhì)電極化強(qiáng)度的實(shí)部和虛部分別代表介質(zhì)對(duì)投射電磁波的色般幽10 .根據(jù)菲涅耳公式，如果入射電磁波為自然光，則經(jīng)過(guò)反射或折射后， 反射光為 光,折射光為 光。11、當(dāng)不同頻率的電磁波在介質(zhì)中傳

15、播時(shí)，名和r隨頻率而變的現(xiàn)象稱為介質(zhì)的 。12.在洛侖茲規(guī)范下，麥?zhǔn)戏匠探o出矢勢(shì) A和標(biāo)勢(shì)的波動(dòng)方程，它們?cè)跓o(wú)界空間的解， 即4推遲勢(shì)為A(x,t)= ;(x,t)=.13,良導(dǎo)體的條件是 ，單色平面電磁波在良導(dǎo)體中傳播時(shí)E, B的振幅將依指數(shù)率衰減，穿透深度8=.14.導(dǎo)體中電磁波的表示式為 E(x,t) = E0eS心)，波矢量K = 0 +仁 的實(shí)部3描述 波傳播的 關(guān)系，虛部”描述 第五章1 .用多極展開(kāi)法求解諧振蕩電流體系的電磁場(chǎng)時(shí)，下面那一個(gè)表述正確。 輻射場(chǎng)強(qiáng)與R2成反比 輻射功率與R2成反比輻射能流與R無(wú)關(guān)輻射角分布與R無(wú)關(guān)2 .電偶極輻射在A.沿電偶極矩軸線方向上輻射最強(qiáng)B.

16、在垂直于偶極子震蕩方向的平面上輻射最強(qiáng)C.與軸線成45度方向上輻射最強(qiáng)D.各方向輻射強(qiáng)度相同3 .對(duì)電偶極輻射，若保持電偶極矩振幅不變，則輻射功率（）A .正比于己于 1/R2 B. 與無(wú)關(guān)C .正比于3 2D.正比于3 44、在變化電磁場(chǎng)中，一種對(duì)于勢(shì)A和中的洛侖茲規(guī)范限定是下列式子中的（）一 A、： A1 二：A.Vm（E+）=0 B. E=V邛；C. V A =0； D. A A+ =0 t-；:tC Ft5、電磁場(chǎng)的能流密度矢量S和動(dòng)量密度矢量g分別可表示為：A： S=EmH 和 gnqEMB；B: 6=父3和9 = N0*0E 父 B ；4444 j 4C： S = NE MH和 g

17、 =E MB ；D: S =%E MB 和 g =E M H。1 .、若 A = A0cos（k r -雙），e=0cos（k，r-cot）, A。，4 0k ,均為常量，則在洛侖茲規(guī)范下，A0與機(jī)滿足：2 .、在迅變電磁場(chǎng)中，引入矢勢(shì) A和標(biāo)勢(shì)* ,則E=,B = 03 .洛侖茲規(guī)范是指矢勢(shì)與標(biāo)勢(shì)滿足VX = - 方程。4 _ A4 .討論電磁波輻射時(shí)，若采用洛侖茲規(guī)范，標(biāo)勢(shì) 中滿足的方程為E = 中 tt12.5 .電磁場(chǎng)是 物質(zhì)場(chǎng)， 它的能 流密度 S =ez1 |E |2= Em H ； 動(dòng)量密 度可以 表示為-d9= 0 E Bo6 .設(shè)文x: t）為推遲勢(shì)，其中t=t -1，給出中

18、的計(jì)算公式（不用計(jì)算結(jié)果）中=C邛（x，t）=押（X： t） +叫砥，,t） Vt t.tct推遲勢(shì)的本質(zhì)是里度作用具有一定的傳播速度,8.振蕩的小線度電傳極矩產(chǎn)生的輻肘為不=%:方.4kR9、洛倫茲規(guī)范的輔助條件為： io、當(dāng)用矢勢(shì) A和標(biāo)勢(shì)中作為一個(gè)整體來(lái)描述電磁場(chǎng)時(shí)，在洛侖茲規(guī)范的條件下，A和平滿足的微分方程稱為達(dá)朗貝爾方程，它們分別為：和。11 .電偶極幅射場(chǎng)的幅射具有方向性,在 方向沒(méi)有幅射.12 .若保持電偶極矩振幅不變，電偶極幅射場(chǎng)的總幅射功率正比于頻率的次方.13 .推遲勢(shì)的重要意義在于它反映了電磁作用具有一定的 。距場(chǎng)源距離為r 的空間某點(diǎn)X在某時(shí)刻t的場(chǎng)值取決于較早時(shí)刻 的電荷電流分布。推遲 的時(shí)間 正是電磁作用從源點(diǎn)傳至場(chǎng)點(diǎn)所需要的時(shí)間。14 .電磁波具有動(dòng)量， 其動(dòng)量密度 g= ，它和能流密度 S的關(guān)系為g =。第六章1、下列物理量中不是四維協(xié)變矢量的是()iA.四維速度U R = v(v,ic)b.四維波矢量kR=(